一、點(diǎn)燃理論
　　為使可燃混合物著火燃燒，除前述的自燃著火外，工程上在燃?xì)馊紵鞯娜紵^(guò)程中，更廣泛采用的是強(qiáng)制點(diǎn)火。
　　強(qiáng)制點(diǎn)火，一般指將一微小熱源放放可燃混合物系統(tǒng)中，使貼近熱源周?chē)囊粚涌扇蓟旌衔锸紫缺谎杆偌訜幔_(kāi)始燃燒，然后逐層依次地點(diǎn)燃，而使整個(gè)系統(tǒng)著火的現(xiàn)象。
　　強(qiáng)制點(diǎn)火和自燃著火的實(shí)質(zhì)是一致的，都是燃燒化學(xué)反應(yīng)由低速穩(wěn)定的氧化反應(yīng)轉(zhuǎn)變?yōu)楦咚俨环€(wěn)定的氧化反應(yīng)，是燃燒化學(xué)反應(yīng)急劇加速的結(jié)果。但在具體過(guò)程中，它們又有若干區(qū)別，諸如：
　　用點(diǎn)燃促使燃燒化學(xué)反應(yīng)加速只在可燃混合物的局部范圍內(nèi)進(jìn)行；而自燃則在整個(gè)容器內(nèi)的可燃混合氣中進(jìn)行。
　　自燃需要一定的相對(duì)較高的外界溫度或器壁溫度T₀；而點(diǎn)燃是可發(fā)生在外界溫度或器壁溫度遠(yuǎn)低于能夠自燃的溫度下。為了保證能在較冷的混合氣中點(diǎn)燃，點(diǎn)燃溫度一般比自燃溫度要高。
　　可燃混合物能否被點(diǎn)燃，不僅取決于點(diǎn)燃體附面層內(nèi)局部混合氣能否著火，而且還取決于點(diǎn)燃體周?chē)纬傻娜紵鹧婺芊裨诨旌蠚庵袀鞑澹庶c(diǎn)燃過(guò)程包括局部區(qū)域的著火和火焰的傳播，它要比自燃過(guò)程復(fù)雜得多。
　　工程上常用的點(diǎn)燃方法有，熾熱體點(diǎn)燃、小火焰點(diǎn)燃、電火花點(diǎn)燃、自燃點(diǎn)燃等。關(guān)于點(diǎn)燃理論，以熾熱體點(diǎn)燃研究較多，并偏重于在低速氣流中的點(diǎn)燃過(guò)程。對(duì)低速氣流而言，著火首先發(fā)生在熾熱物體表面的附面層內(nèi)，形成火焰后向四周傳播。如圖3—2—3，一熾熱顆粒，進(jìn)入低速(或靜止)可燃混合氣中，其表面溫度為T(mén)W，可燃混合氣溫度為T(mén)0，如果TW適當(dāng)，則形成一穩(wěn)定溫度場(chǎng)，溫度分布以b線(xiàn)表示。為了說(shuō)明問(wèn)題，假設(shè)灼熱體進(jìn)入的介質(zhì)為不可燃?xì)怏w，附面層內(nèi)溫度分布如線(xiàn)a所示。a線(xiàn)在b線(xiàn)之下，界面處的溫度梯度a線(xiàn)比b線(xiàn)為大。
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圖3-2-3 熾熱體表面附面層內(nèi)的溫度分布

　　如果顆粒溫度升高，T_W1>T_W則溫度分布線(xiàn)b、a的差異更加顯著，a線(xiàn)更陡峭，b線(xiàn)更平坦，也就是對(duì)可燃混合氣而言，隨灼熱體溫度升高，附面層燃燒反應(yīng)加劇，界面上的溫度梯度(dt／dx)_x=0=0愈來(lái)愈小，灼熱體向附面層傳熱愈少。
　　當(dāng)灼熱體表面溫度上升到一個(gè)臨界溫度T_i時(shí)，它使得(dJ／dx)_x=0，灼熱體傳向可燃混合氣附面層的熱流為零，表明灼熱體己不再向可燃混合氣傳熱，在附面層中，可燃混合氣燃燒產(chǎn)生的熱量全部傳給未燃的可燃混合氣。
　　如果灼熱體溫度再升高，T_W2>T_i，灼熱體附面層內(nèi)的可燃?xì)獾娜紵磻?yīng)加快，在距灼熱體表面不遠(yuǎn)處示出溫度極大值，一部分熱量傳向灼熱體，而大部分熱量流向周?chē)目扇蓟旌蠚猓拐麄€(gè)可燃混合氣被點(diǎn)燃。
　　這就是所謂的“零值邊界梯度”物理模型。臨界溫度T_i是實(shí)現(xiàn)點(diǎn)火時(shí)灼熱體應(yīng)具有的最低溫度，稱(chēng)之為強(qiáng)制點(diǎn)火的點(diǎn)火溫度。

　　二、熱球或熱棒點(diǎn)火

　　將灼熱石英球或鉑球投射入可燃混合氣中，當(dāng)球體的溫度TW高于臨界點(diǎn)火溫度T_i時(shí)，即可點(diǎn)燃。實(shí)驗(yàn)證明，熱球臨界點(diǎn)火溫度與下列變量有關(guān)：球體尺寸、表面催化特性、射入速度及可燃混合氣的化學(xué)動(dòng)力特征等。
　　如圖3—1—4，熱球半徑r、溫度T_W、以ω速度射入可燃混合氣，在熱球周?chē)纬珊穸葹棣?sub>f的附面層，可燃混合氣熱值H、溫度T₀、粘度μ、熱導(dǎo)率λ等。
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圖3-2-4 灼熱體的附面層

　　點(diǎn)燃臨界條件必須是附面層中化學(xué)反應(yīng)(反應(yīng)速度為W)產(chǎn)生的熱量等于該層的熱散失量，即：
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　　臨界條件時(shí)，熱球溫度為T(mén)_W=T_i，則(T_i-T₀)／δ_f=δ_fHW/λ表明附面層中的溫度梯度是判斷點(diǎn)火的重要因素。
上式又可寫(xiě)成
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　　這里，δ_f為點(diǎn)火成功時(shí)，火焰層臨界厚度。
　　由傳熱學(xué)已知，當(dāng)球體繞流的雷諾數(shù)Re和普朗特?cái)?shù)Pr較高時(shí)，附面層厚度變小因而熱球壁面附近的溫度梯度就大。由于熱損失加大，而難于點(diǎn)火。

　　三、小火焰點(diǎn)火

　　所謂小火焰點(diǎn)火，是指點(diǎn)燃可燃混合氣所需的熱量，由點(diǎn)火小火焰供給。這時(shí)，引發(fā)點(diǎn)火的可能性取決于以下特性參數(shù)：可燃混合氣組成及性質(zhì)；小火焰的特性尺寸、溫度；點(diǎn)火火焰與可燃混合物之間的接觸時(shí)間等。具體參數(shù)由實(shí)驗(yàn)確定。